Cuando una configuración estática y esféricamente simétrica se acerca a un umbral de atrapamiento marginal, desarrolla una garganta larga: el mínimo no degenerado de F = 1 − 2m/r tiende a cero como F ≃ Δ + β(r − R_M)², y la longitud propia a través de la garganta crece como −ln Δ/√β, aunque la curvatura local permanezca finita. Un nuevo trabajo estudia cómo se propagan las ondas gravitacionales axiales en un modelo efectivo de esta garganta, con el lapso parametrizado como N ∝ F^(s/2), y encuentra que para s > 0 la garganta actúa como una cavidad detrás de la barrera de momento angular.

Las ondas reflejadas desde esa cavidad reaparecen como ecos espaciados por T_eco ≃ 2Λ + δ ∝ Δ^(−s/2), donde Λ es la longitud óptica de la garganta y δ no depende de Δ. Los autores aplican este esquema a agujeros negros cuasi estáticos sostenidos por materia en cuatro dimensiones, en los que un centro regular cierra la garganta casi AdS₂, un modelo simplificado de geometrías de microestado sin horizonte. El retardo del eco queda controlado por el corrimiento al rojo inverso cerca del fondo de la garganta, a diferencia de las gravastar de cáscara fina y los agujeros de gusano, donde el retardo crece solo logarítmicamente con la distancia al horizonte virtual.

Las evoluciones en el dominio temporal confirman la ley Δ^(−s/2) a lo largo de tres décadas en Δ; para s = 0 la garganta pasa a formar parte de la barrera y no aparece un eco diferenciado. La barrera impone además un corte de cuerpo gris en el espectro reflejado, 1 − Γ ≃ e^(−(ω − f)/T), con T fijado por la curvatura de la barrera e independiente de la gravedad superficial de cualquier horizonte situado detrás. En este modelo la señal inicial es idéntica haya un horizonte o una garganta reflectante en el interior, pero en el caso sin horizonte la onda transmitida regresa en forma de ecos, restaurando la parte de alta frecuencia del espectro reflejado completo.